Специальное предложение

Статью подготовили специалисты образовательного сервиса Zaochnik.

Законы Кеплера

Содержание:

Гравитационное взаимодействие проще всего наблюдать на космических объектах, обладающих огромной массой. В окружающей нас повседневности действие гравитации между предметами наблюдать сложно, даже если вес предметов составляет сотни и тысячи килограммов. В микромире силы гравитационного взаимодействия малы настолько, что ими можно пренебречь, потому на первый план выходят другие виды взаимодействий между элементарными частицами и атомами.

Гравитация удерживает живых существ и предметы на поверхности планеты, определяет характер движения планет вокруг Солнца. Именно гравитационное воздействие определяет тот факт, что планеты удерживаются вокруг своих звезд, а спутники не могут уйти в космическое пространство и продолжат движение по орбите вокруг своей планеты.

Закон всемирного тяготения или как его еще называют, теория гравитации, был открыт именно при наблюдении за планетами Солнечной системы.

Если наблюдать за движением небесных тел с Земли, то может показаться, что все эти тела движутся по сложной траектории. Так, например, древний ученый Птолемей, первооткрыватель законов движения планет, поместил Землю в центр вселенной и предположил, что другие планеты и звезды движутся вокруг Земли по большим и малым орбитам.

Законы Кеплера

Рисунок 1.24.1. Условное изображение наблюдаемого движения Марса на фоне неподвижных звезд.

Законы движения планет, установленные Птолемеем никем из исследователей не оспаривалась на протяжении 14 веков и только в середине 16 столетия была заменена Коперником на гелиоцентрическую систему, согласно которой все планеты движутся вокруг Солнца.

На основе гелиоцентрической системы объяснить траектории движения небесных тел стало намного проще. На основании трудов Коперника и наблюдений за движением планет астронома из Дании Браге немецкий астроном Кеплер сформулировал три эмпирических закона движения планет в Солнечной системе.

Первый закон Кеплера

Определение 1

Планеты Солнечной системы движутся по эллиптическим орбитам. В одном из фокусов такой орбиты находится Солнце.

Мы проиллюстрировали первый закон Кеплера рисунком. На нем изображена планета, чья масса меньше массы звезды. Звезда находится в одном из фокусов эллипса, по которому движется планета. Точкой Р мы обозначили ближайшую к звезде траекторию, носящая название перигелия. Точка А – это наиболее удаленная от звезды точка траектории, которая называется афелием. Большая ось эллипса располагается между точками афелии и перигелия.

Первый закон Кеплера

Рисунок 1.24.2. Эллиптическая орбита планеты массой m<<Ma – длина большой полуоси, F и F' – фокусы орбиты.

В Солнечной системе все планеты за исключением Плутона движутся по орбитам, которые близки к круговым.

Второй закон Кеплера, или закон площадей

Определение 2

Радиус-вектор планеты описывает в равные промежутки времени равные площади.

Второй закон Кеплера, или закон площадей

Рисунок 1.24.3. Закон площадей – второй закон Кеплера.

Эквивалентом второго закона Кеплера можно считать закон сохранения момента импульса. На рисунке, расположенном выше, изображен вектор импульса тела p и составляющие его pr и p.  Площадь, заметенная радиус-вектором за малое время Δt, приближенно равна площади треугольника с основанием rΔθ и высотой r

S=12r2θ или St=12r2θt=12r2ω; (t0).

Здесь ω=θt; (t0) – угловая скорость.

Момент импульса L по абсолютной величине равен произведению модулей векторов pr и p:

L=rp=r(mv)=mr2ω так как v=rω.

Из этих отношений следует: 

St=L2m, t0

Поэтому, если по второму закону Кеплера St=cons t, то и момент импульса L при движении остается неизменным.

В частности, поскольку скорости планеты в перигелии vP и афелии vA направлены перпендикулярно радиус-векторам rP и rA из закона сохранения момента импульса следует: 

rPvp=rAuA

Третий закон Кеплера

Определение 3

Квадраты периодов обращения планет относятся как кубы больших полуосей их орбит.

Формула третьего закона Кеплера имеет вид:

T2a3=const или T12a13=T22a23

Точность, с которой третий закон Кеплера выполняется для всех планет, составляющих Солнечную систему, составляет выше 1%.

На рисунке изображены две орбиты, по которым небесные тела движутся вокруг звезды. Одна из орбит круговая с радиусом R, а другая – эллиптическая с большой полуосью a. Если R = a, то согласно третьему закону Кеплера периоды обращения планет по таким орбитам будут одинаковы.

Третий закон Кеплера

Рисунок 1.24.4. Круговая и эллиптическая орбиты. При R=a периоды обращения тел по этим орбитам одинаковы.

Третий закон Кеплера

Рисунок 1.24.5. Модель законов Кеплера.

Законы Кеплера очень долго были правилами, полученными эмпирически на основе наблюдений за движением небесных тел. Для того, чтобы получить возможность опираться на них в создании рабочих теорий, не хватало теоретического обоснования законов.

Таким обоснованием стало открытие закона всемирного тяготения Исааком Ньютоном:

Определение 4

Закон всемирного тяготения:

F=GMmr2,

где M и m – массы Солнца и планеты, r – расстояние между ними, G = 6,67·1011 Н·м2/кг2 – гравитационная постоянная.

Ньютон был первым из исследователей, кто пришел к выводу о том, что между любыми телами в космосе действуют гравитационные силы, которые и определяют характер движения этих тел. Частным случаем такого взаимодействия является  сила тяжести, воздействующая на тела, расположенные на поверхности и вблизи планет.

Нужна помощь преподавателя?
Опиши задание — и наши эксперты тебе помогут!

Для круговых орбит первый и второй закон Кеплера выполняются автоматически, а третий закон утверждает, что T2 ~ R3, где Т – период обращения, R – радиус орбиты. Отсюда можно получить зависимость гравитационной силы от расстояния. При движении планеты по круговой траектории на нее действует сила, которая возникает за счет гравитационного взаимодействия планеты и Солнца: 

F~ω2R=2π2RT2.

Если T2 ~ R3, то F~1R2.

Свойство консервативности гравитационных сил позволяет ввести понятие потенциальной энергии. Для сил всемирного тяготения удобно потенциальную энергию отсчитывать от бесконечно удаленной точки.

Определение 5

Потенциальная энергия тела массы m, находящегося на расстоянии r от неподвижного тела массы M, равна работе гравитационных сил при перемещении массы m из данной точки в бесконечность.

Математическая процедура вычисления потенциальной энергии тела в гравитационном поле состоит в суммировании работ на малых перемещениях.

Третий закон Кеплера

Рисунок 1.24.6. Вычисление потенциальной энергии тела в гравитационном поле.

Закон всемирного тяготения применим не только к точеным массам, но и к сферически симметричным телам. Работа Ai  гравитационной силы F на малом перемещении si=ri есть: 

Ai=-GMmri2ri

Полная работа при перемещении тела массой m из начального положения в бесконечность находится суммированием работ ΔAi на малых перемещениях: 

At=rAi

В пределе при Δri0 эта сумма переходит в интеграл. В результате вычислений для потенциальной энергии получается выражение:

Ep=Ar=-GMmr

Знак «минус» указывает на то, что гравитационные силы являются силами притяжения.

Если тело находится в гравитационном поле на некотором расстоянии r от центра тяготения и имеет некоторую скорость v, его полная механическая энергия равна

E=Ek+Ep=mv22-GMmr=const

В соответствии с законом сохранения энергии полная энергия тела в гравитационном поле остается неизменной.

Определение 6

Полная энергия может быть положительной и отрицательной, а также равняться нулю. Знак полной энергии определяет характер движения небесного тела (рис. 1.24.6).

При E=E1< 0 тело не может удалиться от центра притяжения на расстояние r > rmax. В этом случае небесное тело движется по эллиптической орбите (планеты Солнечной системы, кометы).

Третий закон Кеплера

Рисунок 1.24.7. Диаграмма энергий тела массой m в гравитационном поле, создаваемом сферически симметричным телом массой M и радиусом R.

При E=E2=0 тело может удалиться на бесконечность. Скорость тела на бесконечности будет равна нулю. Тело движется по параболической траектории.

При E=E3>0 движение происходит по гиперболической траектории. Тело удаляется на бесконечность, имея запас кинетической энергии.

Первая и вторая космические скорости

Законы Кеплера применимы не только к движению планет и других небесных тел в Солнечной системе, но и к движению искусственных спутников Земли и космических кораблей. В этом случае центром тяготения является Земля.

Определение 7

Первой космической скоростью называется скорость движения спутника по круговой орбите вблизи поверхности Земли. 

mv12R3=GMmR32=gm, отсюда v1=GMR3=gR3=7,9·103 м/с.

Определение 8

Второй космической скоростью называется минимальная скорость, которую нужно сообщить космическому кораблю у поверхности Земли, чтобы он, преодолев земное притяжение, превратился в искусственный спутник Солнца (искусственная планета). При этом корабль будет удаляться от Земли по параболической траектории. 

E=mv222-GMmR3=0, отсюда v2=2GMR3=2gR3=11,2·103 м/с.

Мы проиллюстрировали понятие первой и второй космической скорости рисунком. Если скорость космического корабля равна v1=7.9·103 м/с и направлена параллельно поверхности Земли, то корабль будет двигаться по круговой орбите на небольшой высоте над Землей. При начальных скоростях, превышающих v1, но меньших υ2=11,2·103 м/с, орбита корабля будет эллиптической. При начальной скорости v2 корабль будет двигаться по параболе, а при еще большей начальной скорости – по гиперболе.

Первая и вторая космические скорости

Рисунок 1.24.8. Космические скорости. Указаны скорости вблизи поверхности Земли. 1v=v1– круговая траектория; 2v1<v<v2 – эллиптическая траектория; 3v=11,1·103 м/с – сильно вытянутый эллипс; 4v=v2 – параболическая траектория; 5v>v2 – гиперболическая траектория; 6: траектория Луны.

Навигация по статьям

Выполненные работы по физике
  • Физика

    Решить задачи.

    • Вид работы:

      Решение задач

    • Выполнена:

      27 июля 2017 г.

    • Стоимость:

      5 400 руб

    Заказать такую же работу
  • Физика

    Сборник невская и эмбиль

    • Вид работы:

      Решение задач

    • Выполнена:

      2 мая 2017 г.

    • Стоимость:

      2 800 руб

    Заказать такую же работу
  • Физика

    Способы проверки ряда динамики на наличие тенденции

    • Вид работы:

      Курсовая

    • Выполнена:

      23 апреля 2017 г.

    • Стоимость:

      1 100 руб

    Заказать такую же работу
  • Физика

    Принцип действия гидравлический пресс

    • Вид работы:

      Курсовая

    • Выполнена:

      5 февраля 2016 г.

    • Стоимость:

      1 100 руб

    Заказать такую же работу
  • Физика

    . ОТБОЙКА РУДНОГО МАССИВА ШПУРОВЫМИ ЗАРЯДАМИ

    • Вид работы:

      Курсовая

    • Выполнена:

      15 марта 2017 г.

    • Стоимость:

      1 000 руб

    Заказать такую же работу
  • Физика

    Изучение интерференционного опыта Юнга с помощью лазера

    • Вид работы:

      Курсовая

    • Выполнена:

      23 февраля 2017 г.

    • Стоимость:

      800 руб

    Заказать такую же работу
  • Не получается написать работу самому?

    Доверь это кандидату наук!